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在对地快速成像、窄带探测航天应用中,常用的探测器主要有碲镉汞、II类超晶格、量子阱红外探测器,尽管碲镉汞探测器具有更高的量子效率,但是在长波(8~14 μm)及甚长波(>14 μm)工作波段,量子阱红外探测器具有较好的均匀性、抗辐射性、低成本以及工艺成熟性,同时具有更高的波段可拓展性[7]。而II类超晶格作为新一代探测器,具有更高的探测率和响应率,同时具有更低的暗电流,因此在夜视、地物目标探测、环境监测等领域应用广泛[8]。
文中采用将II类超晶格探测器和量子阱探测器胶接在一个陶瓷基板上,并集成封装于一个杜瓦内。其中,II类超晶格探测器和量子阱均由320×64探测器、读出电路、Al2O3载体组成,模块的结构如图1所示。II类超晶格探测器和量子阱在钼拼接基板上(图2)进行拼接,其中,空间维为320方向,光谱维为64方向,在光谱维方向上,II类超晶格探测器和量子阱探测器按照相机要求进行拼接,其中II类超晶格探测器和量子阱探测器在光谱维度中心距为6.48 mm,空间维对齐布置。
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将T2SL320×64和QWIP320×64共面集成在一个杜瓦组件内,然后与制冷机分置式耦合,形成长波探测器制冷组件。杜瓦结构如图3所示:1)在杜瓦内,焦平面探测器的芯片模块采用平行拼接方式分布在拼接基板上;2)采用多节冷光阑和一个滤光片支架结构降低背景辐射和杂散光;3)杜瓦组件设计窗口帽单独测试试验,与冷箱集成时去除;4)杜瓦组件设计波纹管,与冷箱进行真空密封及柔性连接,波纹管具有满足光校所需要的双向横向位移和轴向位移。
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目前,现有的拼接方法主要有两种:第一种是实测探测器尺寸,通过不同直径的空心微小珠和粘合剂在填充间隙来实现多模块之间的拼接[9];第二种是在一个平面度高的胶接平面的上方通过吸盘将探测器定位在所需要的位置,在胶接平面和探测器之间填充不易变形且温度特性良好的胶,等待胶干后撤去吸盘,拼接探测器的平面度依靠吸盘每次放置焦平面的高度保证,其平面度误差依靠胶来调整[10]。文中提出了三点支撑调节Z向、然后调节X、Y向的方法实现两个320 pixel×64 pixel探测器拼接。拼接结构和拼接原理见图4。在大视场显微镜下对红外焦平面模块调整X、Y向精度,实现流程如下:
图 4 双波段探测器平面度调节机构示意图
Figure 4. Schematic diagram of the flatness adjustment mechanism for dual band detectors
1)对焦平面模块和拼接基板实测平面度数据,并计算出Z向预调节量;
2)根据实测配对数据,在拼接基板的调节孔内部安装平面度较好的调整垫块,并在拼接基板上预先放置探测器模块,利用激光轮廓仪在拼接基板上测出红外焦平面探测器的平面度和平行度;
3) 通过机械微调结构,调整两模块共面,在拼接后的每个模块上各取10个点,如图5所示,通过编程化的软件处理点数据坐标,用最小二乘法拟合平面,最后算出整体平面度值;
4)取下焦平面模块,并利用低温胶将其调整垫块固定和固化。
探测器模块调节的流程图如图6所示,对双波段探测器进行了低温下形变测试及评价,测试平面度结果:17 µm(PV值±8.5 µm)。由此,可根据公式(1)计算出RMS值为4.12 µm(±2.06 µm)。
$$ {RMS }=\sqrt{\frac{{\displaystyle \sum _{{i}=\text{1}}^{{n}}({{X}}_{{i}}-\overline{{X}})^{\text{2}}}}{{n}}} $$ (1) 式中:n=20;Xi为Z轴坐标与拟合平面的距离值;$ \overline {{X}} $为Z轴坐标与拟合平面的平均距离值。
测试结果的误差一般有设备误差、基板误差和调节结构误差。文中选取的三维调节测试设备为高精度激光影像仪设备,其测试误差为2 μm左右[10],拼接基板、调节机构自身的状态以及低温下的形变也是影响测试结果的误差之一。
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QWIP器件对温度的敏感性比较高, 研究表明QWIP量子阱红外探测器在40~50 K温区下其阻抗与读出电路匹配好,工作温度的降低可以使得QWIP和T2SL探测器获得低的暗电流和低的器件噪声[11-12]。但温度降低到40 K,对杜瓦冷平台及拼接基板的材料选择、探测器与冷平台组装后的应力是个挑战。
近年来,高热导率和低膨胀系数的陶瓷材料大量应用于杜瓦封装中,但是陶瓷材料的高可靠焊接需要重点突破。基于热导率和可焊性方面的考虑,文中选择低温下热导率较高的钼材料(40 K低温下其热导率约为344 W/m·K)作为冷平台热层结构设计。热层选择方案如图7所示,拼接基板选择AlN或钼,探测器的电极板选择Al2O3或AlN,其厚度定量为1.5 mm。冷平台与杜瓦芯柱采用钎焊工艺,冷平台、拼接基板和探测器电极板采用耐低温胶胶接。对不同厚度的拼接基板进行40 K温区下的温度梯度和低温应力进行分析,热层结构材料选择如表1所示,仿真分析时,将热层结构适当简化,考虑到耐低温胶对热应力影响较小,且加入仿真模型后仿真难度增大,仿真模型中忽略耐低温胶对热应力的影响,选取的结构参数如表2所示[13-14]。
表 1 热层结构材料选择
Table 1. Material selection for thermal layer structure
1D Cold
platformSplicing
substrateChip
electrode plateThermal layer structure I Mo Mo Al2O3 Thermal layer structure II Mo Mo AlN Thermal layer structure III Mo AlN Al2O3 Thermal layer structure IV Mo AlN AlN 表 2 封装结构材料参数
Table 2. Packaging structure material parameters
Material Average coefficient
of thermal
expansion α(10−6)Elastic modulus
E/GPaPoisson's ratio Thermal conductivity
λ/W·(m·K)−11Mo 3.5 320 0.3 207.5 AlN 1.8 350 0.2 627.6 Al2O3 4.0 300 0.26 25 Si 2.49 112 0.28 128 T2SL
(InAs/GaSb)5 63 0.31 48 QWIP 4.1 65 0.3 35 文中通过不同热层结构进行仿真分析发现,对比热层结构一和热层结构三,T2SL探测器和QWIP探测器具有接近的低温应力。热层结构一的T2SL探测器的低温应力为19.162~20.313 MPa,QWIP探测器的低温应力为21.392~23.484 MPa,而热层结构三的T2SL探测器的低温应力为19.434~24.979 MPa,QWIP探测器的低温应力为22.11~28.305 MPa。对比热层结构二与热层结构四,T2SL探测器和QWIP探测器的低温应力为53.152~63.226 MPa,探测器低温应力均已超出其破坏应力。从温度梯度看,由于Mo、AlN在低温的热导率很高且热导率接近,温度梯度相差并不明显。
对于热层结构一和热层结构二有限元仿真分析结果如图8所示,结果表明,热层结构一相对于热层结构二,QWIP和T2SL具有更低的低温应力,其低温应力为22 MPa左右,而热层结构二的低温应力为52 MPa左右。从Mo拼接基板的厚度看,热层结构一的红外探测器随拼接基板厚度的增加其低温应力呈现逐渐增大的趋势,但总体变化不大,其中QWIP的低温应力从21.392 MPa增大到23.484 MPa,其中T2SL的低温应力从19.162 MPa增大到20.313 MPa。热层结构二下的红外探测器随拼接基板厚度的增加其低温应力呈现逐渐减少的趋势,但其低温应力均已超出其破坏应力,这是由于Mo材料和电极板的Al2O3具有更接近的膨胀系数,其低温下的收缩较为一致。
对于热层结构三和热层结构四有限元仿真分析结果如图9所示,结果表明,热层结构三相对于热层结构四,QWIP和T2SL具有更小的低温应力,其低温应力为24 MPa左右,而热层结构四的低温应力为56 MPa左右。从AlN拼接基板的厚度看,热层结构三和热层结构四的红外探测器随拼接基板厚度的增加其低温应力呈现逐渐增大的趋势,但总体变化不大。其中热层结构三,QWIP的低温应力从22.11 MPa增大到28.305 MPa,其中T2SL的低温应力从19.434 MPa增大到24.979 MPa。热层结构四的探测器低温应力均已超出其破坏应力。这是由于Mo材料和电极板的Al2O3具有更接近的膨胀系数,其低温下的收缩较为一致,而拼接基板的AlN虽然与电路电极板AlN匹配,但是与冷平台Mo材料并不匹配,其低温下相对于Mo材料的收缩量更小,其界面拉扯更大,其产生的低温应力更大。
对于热层结构一和热层结构三有限元仿真分析结果如图10所示,结果表明热层结构一具有更低的低温应力,同时热层结构一的红外探测器随拼接基板厚度的增加其低温应力呈现逐渐增大的趋势,但均在其器件许用的应力范围内。基于三维调节和基板轻量化方面的考虑,选择3 mm厚的Mo材料作为芯片的拼接基板,T2SL、QWIP红外焦平面探测器的低温应力为19.897 MPa和22.059 MPa。
综合考虑,选择Mo冷平台+Mo拼接基板+Al2O3电极板作为双波段用40 K温区的低应力热层结构,同时对芯片在40 K温度下的低温形变进行了测试,结果如图11所示,其低温形变量为14 μm左右,红外焦平面探测器经历了高低温循环、长时间通电等可靠性考核,芯片未发生热失配失效,且满足项目指标应用。
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冷平台与制冷机耦合热层结构之间热阻不可忽视,通过对冷指顶端到探测器之间的热网络模型(如图12所示)进行分析,其热阻可分为界面材料热阻Rci以及热层之间的接触热阻Ri-j。由于冷平台材料为高热导的钼,制冷机冷头材料为无氧铜,在40 K低温时其界面材料自身热阻Rci可忽略不计。而界面热阻的材料多选用铟、银、耐低温胶、导热脂等材料,冷平台与制冷机冷指之间的热传导存在界面接触热阻。
图 12 温度梯度验证原理及热网络模型。(a)温度梯度验证原理;(b)热网络模型
Figure 12. Temperature gradient verification principle and thermal network model. (a) Temperature gradient verification principle; (b) The figure of thermal network model
接触热阻的试验公式给成 Pn 的函数形式,而将其他因素给成某种特定接触条件下的定系数形式[15],即:
$$ {R_c}={a}+{b} \cdot / {P_n}$$ (2) 式中:Rc 为单位面积接触热阻 ( m2 ·℃ /W);Pn 为单位面积上的正压力 ( MPa );a、 b为待定系数 ,体现某特定接触条件下各种因素的综合影响。通过对接触热阻与正压力之间的公式(2)可知,提高正压力可以有效降低界面之间的接触热阻和减小界面之间的间隙,实现降低温度梯度。
界面热阻过大的原因主要有:一、各个界面以及界面填充材料本身存在界面热阻;二、界面和界面之间由于低温下冷缩量不同,导致低温件界面和界面之间存在间隙,从而导致界面和界面之间的正压力不足,进而导致接触热阻过大。杜瓦冷指与冷平台高效热耦合着重解决第二方面的问题,通过仿真分析低温下的冷缩量,计算出过盈耦合下最小的过盈量,通过增加过盈量的方法提高界面和界面之间的正压力,从而降低界面热阻,以实现冷平台和制冷机高效热耦合。
通过仿真分析发现,制冷机冷指和杜瓦芯柱之间在40 K深低温的环境下,冷缩量为0.1 mm,即在40 K深低温环境下制冷机冷指和杜瓦芯柱之间有0.1 mm的间隙,需要过盈0.1 mm才能保证40 K低温下制冷机冷指冷头与杜瓦冷平台之间能够接触,同时为了降低冷头和冷平台之间的接触热阻,需要增加冷头和冷平台之间的过盈量以保证其低接触热阻,从而减小温度梯度。为了验证控制弹性冷头弹性力、过盈0.05、0.1、0.2 mm在不同情况下的温度梯度,文中进行了不同情况的试验对比。
文中通过在制冷机的冷指顶端贴装二极管,如图13所示,并在杜瓦内部拼接基板上面贴装二级管和加热电阻,测试不同过盈量以及不同功耗下的温度梯度,同时与传统的弹性冷头耦合方式比较,以验证热层结构一的界面温度梯度。
试验发现: 如图14所示,Mo拼接基板热层结构40 K温区下过盈0.2 mm温度梯度最小,对比耦合力5、20 N、过盈0.05、0.1、0.2 mm下的制冷机冷指与冷平台的温度梯度发现,随着过盈量逐渐增加的情况下,温度梯度逐渐减少,过盈0.2 mm下,钼拼接基板的温度梯度最小。实验杜瓦的寄生热负载为0.65 W,在钼基板上贴装加热电阻以不同的电流输入模拟探测器的发热量,探测器的焦耳热分别为0、0.6、1 W,实测数据为2.4 K@38 K@0 W、2.6 K@38 K@0.6 W、2.6 K@38 K@1 W。
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在长波波段,滤光片的膜层会较厚,比如 11.5~ 12.5 μm带通滤光片,其滤光膜的厚度可达到 40 μm 以上。在探测器组件封装时,滤光片通常安装在特定的支撑上后再加装在探测器前。随着长波或甚长波红外探测器的工程应用,相应的滤光片温度也降低到40 K左右。滤光片的低温应力显得重要。滤光片支架与滤光片通常采用耐低温胶粘接固定,靠近粘结位置的滤光膜不可避免的与耐低温胶接触,成为粘接面。滤光片本体与支架在材料的膨胀系数等属性上通常存在差异,降温后滤光光片膜层不可避免的会承受热应力。试验表明这种热失配引起的应力会导致滤光片光谱特性的变化,从而引起光谱的变形,严重时会导致探测器组件的失效而不能使用[16],必须要探索一种新方法来解决这一问题。
当温度达到40~50 K,滤光片支架材料4J29和4J42与长波滤光片基体锗的膨胀系数差异较大,其滤光片支架材料4J29的平均热膨胀系数为6.256 ppm/K(1 ppm=10−6)(300~45 K),而滤光片Ge的平均热膨胀系数为3.6 ppm/K(300~45 K),通过对材料的低温属性调研发现,Mo材料的平均热膨胀系数为3.73 ppm/K(300~45 K),是理想的滤光片支架材料。
低温封装的长波滤光片支撑组件如图15所示,滤光片支架选用Mo材料,它包括带有防杂光的挡光环,滤光片在镀膜成型中通过金属掩模或者光刻技术在锗基片的四周预留非镀膜区。滤光片支架设置上视场光栏、胶接凸台,滤光片上的非镀膜区通过耐低温胶与滤光片支架的胶接凸台胶接,防杂光的挡光环通过低温胶与滤光片支架胶接,滤光片安装形成“抽屉”结构,以防滤光片边缘和上下面无膜区的杂光对探测器的影响。
图 15 滤光片支架支撑结构及滤光片低温形变测试。(a)滤光片支架支撑结构;(b)滤光片低温形变测试
Figure 15. Filter holder support structure and low temperature deformation test of filter. (a) Filter holder support structure; (b) Low temperature deformation testing device for optical filters
对采用该结构胶接的滤光片支撑组件进行仿真分析和低温形变测试,经过仿真分析发现,对比4J29材料的滤光片支架,采用Mo材料支撑的滤光片低温下的等效应力仅为11.78 MPa,采用4J29材料支撑的滤光片低温下的等效应力为29.43 MPa,Mo材料和滤光片具有更好的热匹配。经过专用低温测试装置,测试滤光片低温下的形变,QWIP和T2SL在77 K下的形变量分别为0.008 55、0.005 98 mm左右,并进行了液氮-室温以及40~300 K的高低温冲击试验,滤光片未发生脱膜以及裂片等问题。
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文中重点突破了探测器的三维拼接、40 K温区高效热传输且与探测器低应力集成的热层结构、低应力滤光片支撑、杜瓦与制冷机耦合等关键技术,成功获得了双波段红外探测器杜瓦冷箱组件。性能指标如表3所示,通过各项环境适应性试验。经过2000 h通电老练和300次开关机试验验证,探测器温度产品性能稳定,各项性能实测值均满足要求,杜瓦实物如图16所示。
表 3 红外焦平面杜瓦的主要性能指标
Table 3. Main performance indexes of IRFPA
Item Value Temperature/K LW1:50
LW2:40Wave band LW1:T2SL(4.93-7.21 μm)QWIP(8.97-10.45 μm)
LW2:T2SL(7.01-9.21 μm)QWIP(10.25-
12.53 μm)Temperature difference/K ±0.4 Pixed number QWIP:320×64
T2SL:320×64Pixel size/μm 60×60 Packaging Dewar Operative pixel percent 99.5% Response
inhomogeneity10% Maximum size/mm Φ76×131 Adapter
coolerSpecial Heat load/mW 492 Assembly mass/g 521.1
Research on packaging technology for 40 K dual-band long-wave detectors
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摘要: 冷光学技术是弱目标及多光谱红外探测的重要支撑技术。为了实现低温光学系统温度精确控制和防污染,一般多将低温光学与探测器集成在冷箱内。某高光谱相机需要1个320×64量子阱探测器和1个320×64 II类超晶格探测器共面拼接,集成双波段微型滤光片,形成长波双波段探测杜瓦组件,探测器工作所需的40 K低温环境由脉管制冷机提供。杜瓦采用无窗口设计,并通过柔性波纹管将杜瓦外壳与冷箱外壳集成,以实现气密性集成和光校调节。针对40 K温区双波段探测器封装的三维拼接、探测器及滤光片的低应力封装、制冷机与探测器的高效热传输等难点,对探测器的三维拼接、40 K温区高效热传输、探测器低应力集成的热层结构、低应力滤光片支撑、杜瓦与制冷机耦合等进行研究,创新性提出了三点Z向调节拼接方法、探测器Al2O3载体复合钼基板和钼冷平台的热层结构、双波段滤光片集成的钼支撑结构、带应力隔离的冷平台与制冷机过盈装配的耦合方法,最终实现了40 K温区下双波段探测器平面度优于±2.06 µm(RMS)、探测器的低温应力小于22.06 MPa、双波段滤光片低温形变小于8.55 μm、探测器与制冷机温度梯度为2.6 K。40 K长波双波段红外探测器冷箱杜瓦组件经过2 000 h通电老练和300次开关机试验验证,试验前后组件性能未发生明显变化,满足工程化应用的要求。Abstract:
Objective Cryogenic optical technology is a crucial support technology for weak target and multispectral infrared detection. In order to achieve precise temperature control and prevent contamination in the cryogenic optical system, it is common to integrate the cryogenic optics with the detectors inside a cryocooler. Methods A specific hyperspectral camera requires the integration of a 320×64 quantum well detector and a 320×64 type II superlattice, co-planarly assembled with dual-band micro-filters to create a long-wave dual-band detection dewar assembly. The required operating temperature for the detector is 40 K, and it is achieved using a pulse tube cryocooler.The dewar adopts a windowless design and is integrated with the cryogenic optical system cryocooler using flexible bellows for hermetic sealing and precise alignment adjustments. Results and Discussions Addressing the challenges of three-dimensional assembly of the dual-band detector at 40 K, low-stress assembly of the detector and filters, and efficient heat transfer between the cryocooler and detector, this study investigates the three-dimensional assembly of the detector (Fig.4-6), a heat layer structure for efficient heat transfer at 40 K with low-stress integration with the detector (Fig.7), low-stress filter support (Fig.15), and the coupling between the dewar and the cryocooler (Fig.12). Innovative approaches such as a three-point Z-axis adjustment assembly method, an Al2O3 carrier composite molybdenum substrate for the detector, a molybdenum support structure for the integrated dual-band filters, and a coupling method with stress isolation for the cryocooler and detector are proposed. Conclusions Ultimately, this research achieves a detector flatness better than ±2.06 µm (RMS) at 40 K (Fig.6), low-temperature stress of the detector less than 22.06 MPa (Fig.8), low-temperature deformation of the dual-band filter membrane less than 8.55 µm, and a temperature gradient of 2.6 K (Fig.14) between the detector and the cryocooler. The dewar assembly with a 40 K long-wave dual-band infrared detector has been verified through 2000 hours of continuous operation and 300-on/off cycles, with no significant change in component performance before and after testing, meeting the requirements for engineering applications (Fig.16). -
表 1 热层结构材料选择
Table 1. Material selection for thermal layer structure
1D Cold
platformSplicing
substrateChip
electrode plateThermal layer structure I Mo Mo Al2O3 Thermal layer structure II Mo Mo AlN Thermal layer structure III Mo AlN Al2O3 Thermal layer structure IV Mo AlN AlN 表 2 封装结构材料参数
Table 2. Packaging structure material parameters
Material Average coefficient
of thermal
expansion α(10−6)Elastic modulus
E/GPaPoisson's ratio Thermal conductivity
λ/W·(m·K)−11Mo 3.5 320 0.3 207.5 AlN 1.8 350 0.2 627.6 Al2O3 4.0 300 0.26 25 Si 2.49 112 0.28 128 T2SL
(InAs/GaSb)5 63 0.31 48 QWIP 4.1 65 0.3 35 表 3 红外焦平面杜瓦的主要性能指标
Table 3. Main performance indexes of IRFPA
Item Value Temperature/K LW1:50
LW2:40Wave band LW1:T2SL(4.93-7.21 μm)QWIP(8.97-10.45 μm)
LW2:T2SL(7.01-9.21 μm)QWIP(10.25-
12.53 μm)Temperature difference/K ±0.4 Pixed number QWIP:320×64
T2SL:320×64Pixel size/μm 60×60 Packaging Dewar Operative pixel percent 99.5% Response
inhomogeneity10% Maximum size/mm Φ76×131 Adapter
coolerSpecial Heat load/mW 492 Assembly mass/g 521.1 -
[1] Li Chunlai, Liu Chengyu, Jin Jian, et al. Development of infrared hyperspectral remote sensing imaging and application of gas detection ( invited) [J]. Infrared and Laser Engineering, 2022, 51(7): 20210866. (in Chinese) doi: 10.3788/IRLA20210866 [2] Liu Enguang. Research on key technologies of cryogenic integration of cold optical system [D]. Shanghai: University of Chinese Academy of Sciences (Shanghai Institute of Technical Physics, Chinese Academy of Sciences), 2018. (in Chinese) [3] Chen Junlin, Wang Xiaokun, Zeng Zhijiang, et al. Study on thermal characteristics of Dewar’s flexible shell structure for cryogenic optics [J]. Infrared and Laser Engineering, 2022, 51(12): 20220180. (in Chinese) doi: 10.3788/IRLA20220180 [4] Liu Dafu, Xu Qinfei, Wang Yang, et al. Multi-band infrared detector assemblies and performances for 2nd-generation GEO meteorological satellite [J]. Infrared and Laser Engineering, 2018, 47(4): 0404007. (in Chinese) doi: 10.3788/IRLA201847.0404007 [5] Zeng Zhijiang, Yang Liyi, Hao Zhenyi, et al. Dewar assembly integrated with cryogenic optics for dual band IR detector [J]. Chinese Journal of Lasers, 2023, 50(18): 1810002. (in Chinese) [6] Huang Zhiguo. Research on space target of ground-based infrared detection technology [D]. Changchun: University of Chinese Academy of Sciences (Changchun Institute of Optics, Fine Mechanics and Physics, Chinese Academy of Sciences), 2018. (in Chinese) [7] Li Ning, Guo Fangmin, Xiong Dayuan, et al. 256×1 very long wavelength QWIP FPAs [J]. Infrared and Laser Engineering, 2006, 50(6): 756-758. (in Chinese) [8] Huang Min. Studies on novel In As/Ga As Sb type-II superlattice long wavelength infrared photodetectors [D]. Shanghai: University of Chinese Academy of Sciences (Shanghai Institute of Technical Physics, Chinese Academy of Sciences), 2019. (in Chinese) [9] Jhabvala M, Reuter D, Choi K, et al. Performance of the QWIP focal plane arrays for NASA's landsat data continuity mission[C]//Proceedings of SPIE-The International Society for Optical Engineering, 2011, 8012: 80120Q. [10] Xu Qinfei. Study on assembly of near-room temperature focal plane detectors[D]. Shanghai: University of Chinese Academy of Sciences (Shanghai Institute of Technical Physics, Chinese Academy of Sciences), 2021. (in Chinese) [11] Xiong Dayuan, Li Ning, Xu Wenlan, et al. Study of the dark current in very long wavelength quantum well infrared photodetectors [J]. Acta Physica Sinica, 2007, 56(9): 5424 (in Chinese) [12] Chen Junlin, Wang Xiaokun, Zhu Haiyong, et al. Dewar packaging technology of multiband long-wave infrared focal plane array detectors for cryogenic optics [J]. Chinese Journal of Lasers, 2022, 49(21): 2110002. (in Chinese) [13] Jin Chuan. Study on antimony-based compound semiconductor superlattice infrared photodetectors[D]. Shanghai: University of Chinese Academy of Sciences (Shanghai Institute of Technical Physics, Chinese Academy of Sciences), 2017. (in Chinese) [14] Sun Quan, Mo Defeng, Liu Dafu, et al. Research on the package structure of deep low-temperature and high-power resistor array [J]. Infrared and Laser Engineering, 2022, 51(8): 20210721. (in Chinese) doi: 10.3788/IRLA20210721 [15] Zhao Honglin, Huang Yumei, Xu Jielan, et al. Experiment research on thermal contact resistance of normal used joints [J]. Journal of Xi’an University of Technology, 1999(3): 26-29. (in Chinese) [16] Xie Ping. Investigation on the growth, properties and applications of Pb1- xGe xTe, an infrared high-index coating materials[D]. Shanghai: University of Chinese Academy of Sciences (Shanghai Institute of Technical Physics, Chinese Academy of Sciences), 2016. (in Chinese)